Функции Бесселя — различия между версиями
Korogodin (обсуждение | вклад) (Новая страница: «'''Функции Бесселя''' в математике — семейство функций, являющихся каноническими решениям...») |
Korogodin (обсуждение | вклад) (→Модифицированные функции Бесселя первого рода при синтезе некогерентных систем) |
||
(не показаны 5 промежуточных версий 1 участника) | |||
Строка 11: | Строка 11: | ||
Первого рода: | Первого рода: | ||
− | <math>I_n(z)=\frac{1}{\pi}\ | + | <math>I_n(z)=\frac{1}{\pi}\int\limits_0^\pi e^{z\cos t}\cos (nt)dt, \qquad n \in \mathbb Z, Re(z)>0.</math> |
=== Модифицированные функции Бесселя первого рода при синтезе некогерентных систем === | === Модифицированные функции Бесселя первого рода при синтезе некогерентных систем === | ||
+ | |||
+ | Исходный материал в исполнении Александра Ивановича доступен в форматах [[Media:20110416_Функция_Бесселя.doc|doc]] и [[Media:20110416_Функция_Бесселя.pdf|pdf]]. | ||
При статистическом синтезе радиосистем в случаях, когда начальную фазу сигнала относят к неинформативным параметрам, возникает задача преобразования интеграла вида: | При статистическом синтезе радиосистем в случаях, когда начальную фазу сигнала относят к неинформативным параметрам, возникает задача преобразования интеграла вида: | ||
− | <math>J = \frac{1}{2\pi}\ | + | :<math>J = \frac{1}{2\pi}\int\limits_{-\pi}^\pi e^{\frac{\sum\limits_{l=1}^L y_{k,l}S_{k,l}}{\sigma_{n,k}^2}} d\phi_k.</math> |
Рассмотрим подробнее числитель экспоненты для типичной модели сигнала | Рассмотрим подробнее числитель экспоненты для типичной модели сигнала | ||
− | <math>S\left( {{t}_{k,l}},\mathbf{\lambda },\mathbf{\mu } \right)=A_{k}{G}_{dc}\left( {{t}_{k,l}}-\tau _{k}^{{}} \right)\cos \left( {{\omega }_{0}}\left( {{t}_{k,l}}-t_{k,1}^{{}} \right)+\int\limits_{{{t}_{k,1}}}^{{{t}_{k,l}}}{\omega _{d,k}^{{}}dt}+\ | + | :<math>S\left( {{t}_{k,l}},\mathbf{\lambda },\mathbf{\mu } \right)=A_{k}{G}_{dc}\left( {{t}_{k,l}}-\tau _{k}^{{}} \right)\cos \left( {{\omega }_{0}}\left( {{t}_{k,l}}-t_{k,1}^{{}} \right)+\int\limits_{{{t}_{k,1}}}^{{{t}_{k,l}}}{\omega _{d,k}^{{}}dt}+\phi _{k}^{{}} \right),</math> |
тогда | тогда | ||
− | <math>\sum_{l=1}^L y_{k,l}S_{k,l} = A_{k}cos(\phi_k){I}_{k} - A_{k}sin(\phi_k){Q}_{k},</math> | + | :<math>\sum_{l=1}^L y_{k,l}S_{k,l} = A_{k}cos(\phi_k){I}_{k} - A_{k}sin(\phi_k){Q}_{k},</math> |
где | где | ||
− | <math>{{I}_{k}}\overset{df}{\mathop{=}}\,\sum\limits_{l=1}^{L}{y\left( {{t}_{k,l}} \right)G_{dc}^{{}}\left( t_{k,l}^{{}}-\tau _{k}^{{}} \right)\cos \left( {{\Phi }_{k,l}}\left( {{\mathbf{\lambda }}_{k}} \right) \right)};</math> | + | :<math>{{I}_{k}}\overset{df}{\mathop{=}}\,\sum\limits_{l=1}^{L}{y\left( {{t}_{k,l}} \right)G_{dc}^{{}}\left( t_{k,l}^{{}}-\tau _{k}^{{}} \right)\cos \left( {{\Phi }_{k,l}}\left( {{\mathbf{\lambda }}_{k}} \right) \right)};</math> |
− | <math>{{Q}_{k}}\overset{df}{\mathop{=}}\,\sum\limits_{l=1}^{L}{y\left( {{t}_{k,l}} \right)G_{dc}^{{}}\left( t_{k,l}^{{}}-\tau _{k}^{{}} \right)\sin \left( {{\Phi }_{k,l}}\left( {{\mathbf{\lambda }}_{k}} \right) \right)},</math> | + | :<math>{{Q}_{k}}\overset{df}{\mathop{=}}\,\sum\limits_{l=1}^{L}{y\left( {{t}_{k,l}} \right)G_{dc}^{{}}\left( t_{k,l}^{{}}-\tau _{k}^{{}} \right)\sin \left( {{\Phi }_{k,l}}\left( {{\mathbf{\lambda }}_{k}} \right) \right)},</math> |
в которых | в которых | ||
− | <math>{{\Phi }_{k,l}}\left( {{\mathbf{\lambda }}_{k}} \right)\overset{df}{\mathop{=}}\,\omega _{0}^{{}}\left( {{t}_{k,l}}-{{t}_{k,1}} \right)+\int\limits_{{{t}_{k,1}}}^{{{t}_{k,l}}}{\omega _{d,k}^{{}}dt}.</math> | + | :<math>{{\Phi }_{k,l}}\left( {{\mathbf{\lambda }}_{k}} \right)\overset{df}{\mathop{=}}\,\omega _{0}^{{}}\left( {{t}_{k,l}}-{{t}_{k,1}} \right)+\int\limits_{{{t}_{k,1}}}^{{{t}_{k,l}}}{\omega _{d,k}^{{}}dt}.</math> |
− | Далее производится красивый хак: очевидно, что <math>\forall I_k, Q_k \in \R {\ }: \exists \psi_k\in \R</math>, | + | Далее производится красивый хак: очевидно, что <math>\forall I_k, Q_k \in \R {\ }: \exists \psi_k\in \R</math>, такое что: |
− | <math>\!\! A_{k} cos(\phi_k){I}_{k} - A_{k}sin(\phi_k){Q}_{k} = \!\!</math> | + | :<math>\!\! A_{k} cos(\phi_k){I}_{k} - A_{k}sin(\phi_k){Q}_{k} = \!\!</math> |
− | <math>A_{k} \sqrt{I_k^2 + Q_k^2} \left( | + | :<math>=A_{k} \sqrt{I_k^2 + Q_k^2} \left( |
\frac{I_k}{\sqrt{I_k^2 + Q_k^2}} cos(\phi_k) - | \frac{I_k}{\sqrt{I_k^2 + Q_k^2}} cos(\phi_k) - | ||
\frac{Q_k}{\sqrt{I_k^2 + Q_k^2}} sin(\phi_k) \right) = </math> | \frac{Q_k}{\sqrt{I_k^2 + Q_k^2}} sin(\phi_k) \right) = </math> | ||
− | <math>A_{k} \sqrt{I_k^2 + Q_k^2} \left( cos(\psi_k) cos(\phi_k) | + | :<math>=A_{k} \sqrt{I_k^2 + Q_k^2} \left( cos(\psi_k) cos(\phi_k) - sin(\psi_k)sin(\phi_k) \right)= |
− | + | A_{k} X_{k}\left( {{\mathbf{\lambda }}_{k}} \right) cos(\psi_k + \phi_k),</math> | |
где | где | ||
− | <math>X_{k}^{2}\left( {{\mathbf{\lambda }}_{k}} \right)\overset{df}{\mathop{=}}\,I_{k}^{2}+Q_{k}^{2}.</math> | + | :<math>X_{k}^{2}\left( {{\mathbf{\lambda }}_{k}} \right)\overset{df}{\mathop{=}}\,I_{k}^{2}+Q_{k}^{2}.</math> |
С учетом проделанных преобразованием, можно записать: | С учетом проделанных преобразованием, можно записать: | ||
− | <math>J = \frac{1}{2\pi}\ | + | :<math>J = \frac{1}{2\pi}\int\limits_{-\pi}^\pi e^{\frac{A_{k} X_{k}\left( {{\mathbf{\lambda }}_{k}} \right) cos(\psi_k + \phi_k)}{\sigma_{n,k}^2}} d\phi_k.</math> |
По определению, модифицированная функция Бесселя первого рода нулевого порядка: | По определению, модифицированная функция Бесселя первого рода нулевого порядка: | ||
− | <math>I_0(z)\overset{df}{\mathop{=}}\frac{1}{\pi}\ | + | :<math>I_0(z)\overset{df}{\mathop{=}}\frac{1}{\pi}\int\limits_0^\pi e^{z\cos t}dt = \frac{1}{2\pi}\int\limits_{-\pi}^\pi e^{z\cos t}dt,</math> |
тогда с учетом того, что подынтегральная функция в полученном выражении для <math>\!\! J </math> периодична и её период совпадает с периодом интегрирования, а значит замена аргумента <math>\!\! \phi_k </math> на <math>\!\! \phi_k + \psi_k </math> не меняет значения интеграла, получаем выражение: | тогда с учетом того, что подынтегральная функция в полученном выражении для <math>\!\! J </math> периодична и её период совпадает с периодом интегрирования, а значит замена аргумента <math>\!\! \phi_k </math> на <math>\!\! \phi_k + \psi_k </math> не меняет значения интеграла, получаем выражение: | ||
− | <math>J = I_0 \left( \frac{A_{k} X_{k}\left( {{\mathbf{\lambda }}_{k}} \right)}{\sigma_{n,k}^2} \right).</math> | + | :<math>J = I_0 \left( \frac{A_{k} X_{k}\left( {{\mathbf{\lambda }}_{k}} \right)}{\sigma_{n,k}^2} \right).</math> |
+ | |||
+ | == См. также == | ||
+ | [http://ru.wikipedia.org/wiki/Модифицированные_функции_Бесселя Модифицированные функции Бесселя] <br /> | ||
+ | [http://ru.wikipedia.org/wiki/Функции_Бесселя Функции Бесселя] <br /> | ||
+ | |||
+ | [[Категория:Статистическая радиотехника]] |
Текущая версия на 10:44, 9 апреля 2012
Функции Бесселя в математике — семейство функций, являющихся каноническими решениями дифференциального уравнения Бесселя:
где — произвольное вещественное число, называемое порядком.
[править] Модифицированные функции Бесселя
Модифици́рованные фу́нкции Бе́сселя — это функции Бесселя от чисто мнимого аргумента.
Первого рода:
[править] Модифицированные функции Бесселя первого рода при синтезе некогерентных систем
Исходный материал в исполнении Александра Ивановича доступен в форматах doc и pdf.
При статистическом синтезе радиосистем в случаях, когда начальную фазу сигнала относят к неинформативным параметрам, возникает задача преобразования интеграла вида:
Рассмотрим подробнее числитель экспоненты для типичной модели сигнала
тогда
где
в которых
Далее производится красивый хак: очевидно, что , такое что:
где
С учетом проделанных преобразованием, можно записать:
По определению, модифицированная функция Бесселя первого рода нулевого порядка:
тогда с учетом того, что подынтегральная функция в полученном выражении для периодична и её период совпадает с периодом интегрирования, а значит замена аргумента
на
не меняет значения интеграла, получаем выражение: